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dass die Hall-Wirkung für beide Stromtheile ungleich sei. Es mögen bedeuten: X. Y, Z die totale elektrische Kraft, X, S J), 3 die elektrische Kraft, soweit sie aus elektrostatischen Wirkungen und aus der Induction hervorgeht, q die senkrecht zur Z-Axe gerichteten Componenten des Leitungsstromes, u 2 , t' 2 diejenigen des Verschiebungsstromes, K und H zwei im Allgemeinen nicht gleichwertige Constanten. Die Grundgleichungen werden nun: X = X — Hv x — Kv t Y = '?) -j- II ttj 4“ Ku 2 z = 8- Man erhält dann (ganz wie bei van Loghem aus der LoRENTz’schen Theorie) Endausdrücke für die Amplitude und Phase, die sich von den LoRENTz’schen nur durch einen constanten Factor, bezw. einen constanten Winkel (obengenanntes S) unterscheiden. Die Lorentz’- sehe Theorie kommt in dieser Weise zu genauem Anschluss an die bisherigen Beobachtungen. Das Verhältnis KII ergiebt sich bei Nickel [S = 36° 21' nach den Beobachtungen von Zeeman und Wind (Communications Leiden Laboratory, Nr. 9 and 10)] gleich etwa 4,0. Es wäre nach Verf. nicht unmöglich, dass K bei allen den drei stark magnetischen Metallen dasselbe Zeichen hätte und von derselben Grössenordnung wäre. Zum Schluss wird noch nachgewiesen, dass der mathematische Ausdruck von Verf.’s Annahme äquivalent ist mit der Theorie von Goldhammer und also zu denselben Resultaten führen muss. (Vergl. einen weiteren Aufsatz des Verf. Verh. d. physik. Ges. Berlin 1894, 84.) Zeeman. C. H. Wind. Measurements regarding the Sissingh magneto-optical phase difference in the case of polar reflexion from nickel. Versl. Meded. K. Ak. v. Wet. 27. Januar 1894, 116. Comniun. of the Lab. of Phys, at the Univ. Leiden, Nr. 9, 1—11, 1894. Messungen des SissiNGH’schen Phasenunterschieds für polar magnetisirtes Nickel ergeben für Natriumlicht den Werth von 36° 44'. Die Einfallswinkel betrugen 30°, 55° und 75°. Hn. A. W. Rücker. On the magnetic shielding of concentric spherical Shells. Rep. Brit. Ass. 63, Nottingham, 698, 1893. Phil. Mag. (5) 37, 94—130, 1894. Proc. Phys. Soc. 12 [4], 462—501, 1894. 46*