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486 25. Allgemeine Theorie der Elektricität und des Magnetismus. gedämpften Resonators hergeleitet und integrirt, auf welchen eine ebenfalls gedämpfte äussere Kraft wirkt. Das Zeitintegral über das Quadrat des Potentialunterschiedes an den Enden ergiebt den Totalimpuls, den eine zwischen diesen angebrachte Elektrometernadel erfährt. Für diesen ergiebt sich im Allgemeinen ein recht complicirter Werth. Es wird deswegen eine Näherungsformel entwickelt unter der Annahme, dass erstens im Oscillator sowohl als im Resonator die Dämpfung schwach sei und dass zweitens die Beobachtungen in der Nähe des Resonanzpunktes angestellt werden. Aus dieser Formel wird dann die Gleichung der Resonanzcurve hergeleitet, für welche die Schwingungsdauer des variablen Leiters und der ent sprechende Elektrometerausschlag Abscisse und Ordinate darstellen. Dabei stellt es sich als gleichgültig heraus, ob man den Oscillator oder den Resonator als variabel ansieht. Eine Fehlerquelle, von deren genaueren Berücksichtigung abgesehen werden muss, liegt in dem Umstande, dass die Aenderungen geometrischer Natur, welche man an dem Leiter vornimmt, um seine Schwingungsdauer zu variiren, im Allgemeinen nicht nur diese, sondern auch die anderen Constanten desselben, wie Decrement etc., beeinflussen werden. Die Gleichung der Resonanzcurve stellt sich schliesslich in folgender Form dar: E — j&o . 7' 0 . p p.l’o 4- Ä(T — 7’ 0 ) p 2 T 0 « -L ^-(T — T P ) 2 ’ wo E den Elektrometerausschlag, T und To die Schwingungsdauern beider Leiter, p = 0 das arithmetische Mittel der beiden Decre- mente und k eine complicirter aufgebaute Constante bedeuten. Bei den in der Ableitung zugelassenen Vernachlässigungen stellt diese Curve den Verlauf der Erscheinung nur in der Nähe des Resonanz punktes T = T t , zutreffend dar. Es ergiebt sich das bemerkenswerthe Resultat, dass E in diesem Bereiche ein Maximum besitzt, welches nicht genau mit dem Punkte vollkommener Resonanz (E — E n , T = T o ) zusammenfällt, sondern eintritt für *=*•(' + Die Differenzen E — E Q und T — T o sind allerdings kleine Grössen zweiter Ordnung.