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237 sein muss, so folgt: oder T-"=T,.e V1 x—T/.V.g1-*=T.gx-1.0.g1-x—T V, V, » 2 ° v4 _ V3 v, ' v, T, _ T, To ~ T‘ T,.T = • T 1). Nehmen wir zunächst wieder die Verhältnisse des früheren Beispieles an, also eine Mischung 1:9 und eine Verdichtung auf 3 at, so folgt ohne weiteres wieder: £ = 2,23; T' = 383°; und ferner T, = 383 + = 2026° T, = 2026 . 2,23 -0,370 = 1506° Q2 = 23,5.0,259 (1506 — 285) = 7432 c Q = 10000 — 7432 = 2568 c 2568 noc 7 “ 10000 F 0,26 Va T, 2026 e g0 V,T‘383 ~ V = 10.5,29 — 10 = 62,9 cbm. Diese Ergebnisse scheinen ja nun sehr ungünstig zu sein; der Wirkungsgrad ist gering und der Cylinderinhalt wird sehr gross. Indessen erhalten wir sofort günstigere Ergebnisse, wenn wir eine höhere Verdichtungsspannung annehmen. Da die höchste Temperatur beträchtlich geringer ist, als im Kreisprocesse 2, Seite 230, so wird solche Annahme nicht auf Ungeheuerlichkeiten führen. Vergleicht man nun die nachstehende Zahlentafel mit der auf Seite 231, so bemerkt man, dass die höchsten Temperaturen dort geringer sind als hier, weshalb der betrachtete Kreisprocess immer hin Beachtung verdient, wenngleich sich von den bisher ausge führten Verbrennungsmaschinen keine bewährt hat. 1) Diese Beziehung spielt bekanntlich im Kreisprocesse der Heissluft- Maschinen eine grosse Rolle; sie hier weiter zu verfolgen, ist ohne beson deren Zweck.