232 nach der de bis zum Volumen 2 aus, was der Austrittstempe ratur T 2 und der Austrittsspannung pa entspricht, in e öffnet sich das Austrittsventil, die Spannung fällt auf der Lothrechten be wieder bis Po, die Temperatur bis T,‘, end werden die Gase mit atmosphärischer Span nung ausgetrieben, was der Wagerechten b a entspricht. Der Kreisprocess a b c d e b a stimmt also überein mit dem Kreisprocesse b cd eb einer geschlossenen Heissluftmaschine, bei welcher die Wärmezufuhr auf der cd, die Wärmeabfuhr auf der e b stattfindet. Dass die Temperatur T 2 ‘ = T o ist, erscheint selbst verständlich. Im Anfänge des Processes haben wir also in dem Cylinder eine Ladung, bestehend aus 1 kg Gas, m kg Luft und n kg Ver brennungsgasen. Es wird hier also n wenig stens = 14 sein müssen; nur an Stelle der überschüssigen Luft können die m kg Ver brennungsgase treten. Es ist also ohne weiteres gemäss den Ableitungen auf Seite 227: T' = T.8*-1 p' = Po •E" T — 7_ Q1 1 Cv (1 + n + m) , T, Pi = P T T 2 = T, . e 1 -« P2 =P ■ e-* Q., = c, (1 -f- n + m) (T, - T.) Q Q, — Q, Vergleicht man diese Formeln mit denen auf Seite 228, so be merkt man, dass der Unterschied darin besteht, dass s = 5, also hier jedenfalls viel kleiner als dort ist. Das hat dann einen viel grösseren