38 Anisotropie langperiodischer elektromagnetischer Erscheinungen elektrischen Eigenschaften des von tellurischen Strömen durchflossenen Mediums, d. h. außer den Gesetzmäßigkeiten des lonosphären-Stromsystems, auch die Anisotropie des Mediums widerspiegeln. 8.1.2. Die Bestimmung der Anisotropie 8.1.2.1. Fragen der Bearbeitungsmethoden Zu unseren Untersuchungen haben wir mit 15 mm/h Registriergeschwindig keit aufgenommene magnetische und mit 25 mm/h Filmvorschub hergestellte tellurische langsame Registrierungen verwendet. Die Baistöiungen haben wir nach Tageszeit und Periode gewählt. Auf Grund der 12 Ordinaten der zu Beginn und zum Schluß zeitlich genau abgestimmten magnetischen und tellu rischen X- bzw. F-Kurven berechneten wir deren erste- und zweite Harmo nische. Die zweite Harmonische diente lediglich zur Kontrolle unserer Berech- nungert. Auf diese Weise standen uns für jede Bai die Ausdrücke = Ä Mx sin (a> t + q J/;c ) + A 3Iv sin (w t + q^y) ?y (£' = A Ex sin (<o t -f- q Ex ) e x + A Ey sin (ro t -(- q Ey ) C tl (6/) zur Verfügung. Mit den Formeln (43) und (44) bzw. (48) und (49) haben wir die den Formeln (66) und (67) entsprechenden Absolutellipsen bestimmt. Nun taucht die Frage auf, ob in bezug auf das symmetrische Gepräge der Tensoren der Absolut ellipsen auch hier eine Näherung angewendet werden kann. Die Behandlung dieser Frage führt — wie wir es bei der Analyse des Inhaltes des {M}-Tensors gesehen haben — zu einem sehr verwickelten Problem. Es schien daher auf Grund der Zusammenhänge (66) und (67) zweckentsprechender, die Aniso tropie-Ellipse punktweise zu bestimmen. Unsere nun folgende Berechnung diente einem doppelten Ziel. Sie gab uns erstens eine Methode zur Berechnung der Anisotropie auf Grund der zusammen gehörigen (gleichzeitigen) Größen und zweitens eine Aufklärung über die Straff heit der Zusammengehörigkeit, die uns nebenbei auch bei der Auswahl der zusammengehörigen Größen half. Mit den Methoden der Ausgleichsrechnung haben wir aus den Gleichungs systemen X M = a X E + b VE > 1 (0g) y.v = cx E + dy E , J bzw. x m = a' x E + f>' Ve , | ( 6{)) Vm = c'x E + d'y E , J die Unbekannten a, b, c und d bzw. a', b', c' und d', also die Komponenten des Anisotropietensors und die Koeffizienten der totalen Korrelation R t [23], berechnet. Bei der Lösung des Gleichungssystems (68) haben wir die magne tischen und tellurischen Variationsgeschwindigkeiten, im Falle der Gleichung
