Anisotropie-Ellipsen auf Grund individueller Variationen 23 Bild 5. Zusammengehörige magnetische und tellurische absolute Ellipsen und Vektorenpaare im homogenen isotropen Medium l ~ 1', 2 ~ 2' tellurisch magnetisch Bild 6. Zusammengehörige magnetische und tellurische absolute Ellipsen im anisotropen Medium. Die zur Kon struktion angewandten Vektorenpaare sind 1 und 1' bzw. 2 und 2' tellurisch magnetisch Feldes ausdrückt. Bei der Auswertung sind E x und E y bzw. M x und M y in der Regel die Amplituden der Komponenten der mit (39) angegebenen Feld stärken. Sie sind also die nach x bzw. y gerichteten Berührungsabstände der absoluten Ellipsen. Mit obiger Bearbeitungsmethode begehen wir bei der Anisotropie (Bild 6) besonders zwei Fehler, und zwar: 1. Der infolge der Phasenverschiebung 6 auftretende Exzentrizitätsunter schied (a-Wert) entspricht E rm . x nicht dem bzw. E,,„.„ x nicht dem Wir untersuchen also die Verbindung nicht gleichzeitiger und nicht einander entsprechender Größen. 2. Nach dem Gleichungssystem (56) kann man aus dem Quotienten je einer magnetischen und einer tellurischen Komponente die Werte, durch welche die Verbindung der beiden Felder charakterisiert wird, nicht genau bestimmen. Der Fehler der a Q .- bzw. -Tensorkomponenten ist von der Richtungsabwei chung der Vektoren abhängig. Ordnen sich die Vektoren in der Nähe der einen Achse des gewählten Koordinatensystems ein, so werden die diesbezüglichen Komponenten sehr groß, andererseits sind die anderen Komponenten dann unverhältnismäßig klein und können daher vernachlässigt werden. So ergeben die obigen Quotienten — mit kleinerem Fehler — die beiden Achsenabschnitte der Anisotropie-Ellipse. Bei Vektoren beliebiger Lage wird der Fehler um so größer, je näher der Vektor der Richtung jener Komponente liegt, die in den 6 Selbstverständlich verursacht jede Phasenverschiebung, die nicht mit den anisotropen Eigentümlichkeiten des Mediums verknüpft ist, Fehler, so z. B. die der Induktivität des Meßsystems entspringende Phasenverschiebung.