stände a ist. Den so erhaltenen sehr complicirten allgemeinen Ausdruck von IP wendet Boltzmann auf den Fall der Dissociation eines Gases mit zweiatomigen in einzelne Atome an. Von den AAtomeu seien A', einzeln, die übrigen iV 2 je zu zwei Atomen vereinigt. Dann folgt, wenn die Kraft zwischen zwei Moleeülen c)'y(q') in der Entfernung q— *--■ ist, und für *(x;) = 0, somit Vl ~ — constant ist, für das Minimum von IP: £ 0 also (2.) / bedeutet den natürlichen Logarithmus. Eine andre Betrachtungsweise dieses Dissociationsfalles ist folgende: Der Raum V wird in '/w gleiche Theile (Fächer) getheilt gedacht. Die in Dissociation befindliche Gasmasse in diesem Raume V soll im Wärmegleichgewicht sein durch Vermittelung q einer noch weit grösseren Gasmasse von der Temperatur 7’= —-. Sind nur zwei Atome in V, so bezeichnet (2) die Wahrschein lichkeit, dass beide Atome in demselben Fache wV liegen; (11) die Wahrscheinlichkeit, dass beide in verschiedenen der 1 Fächer liegen. Es ist (2) = w\ (11)= 1 —w. Für drei w Atome ist (3) die Wahrscheinlichkeit, dass alle 3 Atome in dem selben Fache liegen, (12) die Wahrscheinlichkeit, dass zwei in demselben Fache, (11) dass alle drei in verschiedenen Fächern liegen. Die Wahrscheinlichkeit — J *—-— '■)- wird mit A, mal JV 2 mal f(N l jV 2 ) bezeichnet. Es ist w iV -(l — «>)(1 — 2w) ■ ■ ■ (1—JV,w—TV,ic-\- w).