7 b. Capillarität. X. Ka sank ix. Zur Frage der Steighöhen wässeriger Lösungen in Capillarröhren. Journ. d. russ. phys.-chem. Ges. 23 [2], 122—124, 1891 f. Russisch. Bedeuten H, h die Steighöhen des Wassers resp. der wässerigen Lösung von der Dichte d bei derselben Temperatur, so nimmt der Y erf. an, (H — h) j d sei der Molecülzahl pro Flächeneinheit pro portional. Ist v das Volumen der Lösung für 1 g-Mol. des gelösten Stoffes, so folgt F ‘ (// — h) / d h/ ' 3 — const. Aus den Beobachtungen von Goldstein, Volkmann, Watson ergiebt sich diese Constanz ziemlich roh, obgleich der Verfasser diese Veränderlichkeit der Con- stanten bei kleineren resp. grösseren Concentrationen durch die Dis- sociation resp. Association der Ionen zu erklären sucht. D. Grhr. N. Kasankin. Ueber die Capillaritätsconstanten der gesättigten wässerigen Lösungen. Journ. d. russ. phys.-chem. Ges. 23 [2], 463—472, 1891 f. Russisch. Es wird vermuthet, dass die Capillaritätsconstanten gesättigter Lösungen von der Temperatur unabhängig seien; wirklich ergab es sich, dass das Product aus der Steighöhe in die Dichte bei den Temperaturen 16° bis 17° resp. 32° bis 34° für verschiedene Lö sungen nur um 0,4 bis l,6Proc. unter einander differiren. I). Ghr. William Ramsay. The surface - tension of ether and alcoliol at different temperatures. Rep. Brit. Ass. Cardiff 61, 565—566, 1891 f. Messungen von gewöhnlicher bis nahe zur kritischen Tempe ratur konnten in Verbindung mit dem in engen Röhren bestimmten Randwinkel und mit der Dichte von Flüssigkeit und Dampf zur Berechnung der Oberflächenspannung benutzt werden. Diese ist nicht eine lineare Function der Temperatur; sie scheint in einfacher Beziehung zur Verdampfungswärme zu stehen. Der Randwinkel ist für Aether bei gewöhnlicher Temperatur klein und nimmt beim Erwärmen noch mehr ab; bei 160° ist er gleich Null, wächst von da ab mit steigender Temperatur erst lang sam, dann bei Annäherung an die kritische Temperatur rasch und beträgt bei dieser 90°.