242 4. Mechanik. G. Floquet. Sur le mouvement d’un fil dans l’espace. C. K. 115, 499—502, 1892f. Man betrachte die von dem Faden zur Zeit t gebildete Curve. Ein Punkt M derselben, die positive Tangente Mx, die nach dem Krümmungsmittelpunkte gerichtete Hauptnormale My und die so gerechnete Binormale Mz, dass das Dreibein Mxyz gleichstimmig mit dem festen Coordinaten - Dreibein OXYZ ist, bestimmen ein mit der Curve verbundenes Coordinatensystem. Man projicire auf Mx, ilf«/, Mz die augenblickliche Rotation des Dreibeins, sowie die Geschwindigkeit des Punktes M zur Zeit t und bezeichne die erhaltenen Projectionen bezw. mit p, q, r, §, r/, £; sind ferner 2b r b lb Vu ti die analogen Projectionen, wenn die Bogenlänge s als einzige Variable für die Zeit gesetzt wird, so ergiebt die Kine matik die sechs Gleichungen: dp dpi dj_ ds -Tf = qr " ds = yn, dq ds = rpi — pr lt drj ds = r — tn + tp d r dr x dt ds ~dT^- q ^ ds 1 51 ST 1 II Die Dynamik liefert für die Spannung T und die Compo- nenten (P, W, X der im Punkte M die Masse mds angreifenden Kraft die weiteren drei Gleichungen: 2) 1/05, ^ \ dT . m {di+ q t- r y = di +w ®’ ' + r £—pz) = Tr i + dt , ti +pil -*S =x Der Verf. macht einige Bemerkungen über die Anwendungen dieser Gleichungen, führt sie u. A. für den Fall einer ebenen Be wegung in die von Resal gegebenen über (Mecanique generale 1, 322 ff.) und zeigt, wie der von LEautE und Appell behandelte Fall des Gleitens auf einer festen Curve sich mit Hülfe von 1) und 2) erledigen lässt. Weitere Probleme werden in Aussicht gestellt. Lp-