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1164 Nachtrag. Jede dieser Gleichungen ist von der Form 6P = Q sin 2 # cos*#, worin P und Q Functionen der Geschwindigkeits-Coinponenten sind. Als erstes Problem wird aufgestellt: die Gesell windigkeits- vertheilung unter den Molekülen irgend eines Elementes des Gases zu ermitteln, wenn die Strömungsgeschwindigkeit und Temperatur des Gases in Ausdrücken der Coordinaten und der Zeit gegeben sind. Die Zahl der Mol., welche zu einer bestimmten Zeit in dem Volumenelemente dxdydz sind und Geschwindigkeiten haben, die zwischen £+•£«/£, q+^dt], l^r^dt liegen, wird bezeichnet mit (2) dN = /', (£, t], l, x, y, s, l) dld>] dl dx dy dz. Wenn das Medium von einer Oberfläche umgeben ist, durch welche keiue Energie hindurchgeführt werden kann, so hat sich aus früheren Arbeiten vom Verfasser und Boltzmann für f\ fol gender Werth ergeben: (3) f, == ,4 1 e-*PV,+M-9 , +Cl | worin il), das Potential der Kraft ist, deren Componenten A p Y,, Z, sind. Es ist _1_ 2/t = RO, wenn 0 die absolute Temperatur bedeutet. Für den Fall, dass Ungleichheiten der Temperatur und der Geschwindigkeit in dem Medium vorhanden sind, setzt Verfasser nun mit Boltzmann für die Volumeneinheit: (4) dN = N (1 +F(l 7], Q) f 0 a, V , 0 dg drj dl. N ist die Gesammtzahl der Moleküle in der Volumeneinheit. F ist eine rationale Function von g, r\ y l, welche nur Glieder bis zum 3. Grade enthält und f 0 ist die Function (3). Es werden nun zwei durch die Indices (1) und (2) von ein ander unterschiedene Gruppen betrachtet und die Zahl der Zu- sammenstösse für die Mol. berechnet, für welche b und cp liegen zwischen b+^-db resp. cp+^dq>. Ist V die relative Geschwindigkeit der beiden Gruppen, so ist die Zahl der Zusammeustösse in der Zeit dx V.bdbdcpdN, dN., 6t. Der Effect dieser Zusammenstösse auf den Mittelwerth der