502 8. Physikalische Akustik. leitet, wenn die Longitudinalschwingungen lediglich von Span nungen normal zu den Wellenflächen herrühren. Für die Fort pflanzungsgeschwindigkeit c wird erhalten l/ a öp c = f in welcher Gleichung p den Druck, welcher nicht nach allen Richtungen gleich gross zu sein braucht, v das specifische Vo lumen bedeutet und der Quotient einer adiabatischen Zustand änderung entspricht, da bei der raschen Aufeinanderfolge der Schwingungen während einer derselben für das schwingende Theilchen weder Wärmezufuhr noch Wärmeentziehung von aussen in Betracht kommt. Obige Gleichung geht für Gase in c = }'kgpv — \ kgli T Uber. Bezüglich der entsprechenden Gleichung für Dämpfe und tropfbare Flüssigkeiten wird auf des Verfassers Buch „Theorie elastischer Körper“, Abschnitt XII verwiesen. Die oben ge machte Voraussetzung über die Longitudinalschwingungen trifft bei festen Körpern nicht zu. Die Gleichung kann aber für feste Körper angewendet werden, wenn die Dilatation eines zwischen zwei unendlich benachbarten Wellenflächen liegenden prismati schen Körperelements lediglich von einer Aenderung l seiner anfänglichen Länge l herrührt, so dass die Dilatation dv _ dl dp dp l v l ’ dv dl v ist. Es wird gefunden c = l/— E, k = Ss~ ' |U c, oder bei genauerer Ableitung wenn k das Verhältnis der specifischen Wärmen bei constantem Drucke und bei konstantem Volumen bedeutet. E. R.
