Volltext Seite (XML)
25. Allgemeine Theorie der Elektricität und des Magnetismus. O. J. Lodqe. Modern views of electricity. Part III—VI. Nature 37, 322 — 323, 344—348, 366—368,389—393; 38,416—419, 590—592; 39, 10—13 f. Die Fortsetzung dieser Darlegungen, von denen schon in diesen Berichten 1887 die Rede war, beschäftigt sich zunächst mit der mechanischen Darstellung der magnetischen Wirkungen eines Stromes (Darstellung des magnetischen Feldes um einen Strom durch Räder und Zahnstangen, Darstellung der Maxwell’- sehen Frictionsräder), die dann zur Erläuterung der Inductions- ströme u. s. w. verwendet werden. Es folgt eine sehr interessante Auseinandersetzung über elektrische Strahlung und elektromagne tische Lichttheorie. Ein Auszug lässt sich nicht geben. Gz. R. Felici. Sul potenziale di un conduttore in movimento sotto la influenza di un magnete. dm- (3) 24, 32 — 40, 1888 f. [Beibl. 13, 192—193, 1889. Es handelt sich um eine neue Art der Berechnung des Potentials eines bewegten Leiters, der unter dem Einfluss eines Magneten oder eines galvanischen Stromes steht. Es wird jedes Element des Leiters angesehen als polarisirt in der Richtung der inducirten elektromotorischen Kraft, ausserdem als ein unendlich kleines VoLTA’sches Element, dessen elektromotorische Kraft der inducirten gleich ist. Man erhält so für jedes Element ein ele mentares Potential, durch Integration wird daraus das endliche Potential des Leiters abgeleitet. Sind nun in den Punkten des Leiters mit den Coordinaten («, b x c,) und («,> 6., c. 2 ) die Pole einer Säule angelegt, so ist das Potential V eine Function dieser (Joordinaten und des Punktes xyz, auf welchen sich das Potential bezieht, und stellt sich dar als f x (xy z a x b, c,) — f 2 (xjiz a.,b. 2 c 2 ). Bezeichnet jetzt s x ein Element der Kraftlinie, welche durch den