vorangehenden Referaten besprochen wurden, da dann auch für den Wärmefluss ähnliche Gleichungen anzusetzen sind, wie fin den elektrischen Strom. Ok. B. Elie. Du coefficient rotatoire des resistanc.es. j. de phys. (2) «, 430-33-j-; [Cim. (3) 23, 276-278, 1888; [Beibl. 12, 113, 1888. B. Elie. Eignes equipotentielles et de flux dans un conducteur plan anisotrope. Lum. El. 23, 51-56f. B. ELIE. Sur les lignes de courant dans les milieux anisotropes et un cylindre tordu. Lum. El. 23, 201-206; [Beibl. 11, 545. Während in einem gewöhnlichen Leiter die Componenten der Stromintensität u, v, w mit den Componenten der elektromotorischen Kraft dV dV verbunden sind, kann man bei einem Leiter, dx ’ 3 y ' 3s der unter magnetischer oder thermischer Einwirkung steht und z. B. den HALL-Effect zeigt, u, v, w als lineare Functionen der Grösse . . . ausehen, also setzen: dx dv u = n — +p, v = q 3 dV dx + 2V dy dV dy w — dV , 3 V + + 72 4 P i + r a dV dz dv dz dV ~dz' dx 1 ' dy Die Grössen pi, pa, p A , r/i, q 2 , <{s nennt der Verf. nach Analogie rotatorische Widerstandscoefficienten. Er berechnet dann, wie sich die Stromlinien in einem unendlichen ebenen Leiter gestalten, der in einem magnetischen Feld sich befindet. Gz. A. Leduc. Sur la conductibilite calorifique du bismuth dans un champ magnetique et la deviation des lignes isothermes. C. R. 104, 1783-1785f; ZS. f. physik. Cb. 2, 107; Fortschr. d. Phys. XLIII. 2. Abth. 50