504 27. Elektrostatik. J y dt h' 2 C— Kt B G (B + C) C n n i n ' D wo xi der permanente Strom in bc und cd ist. Lässt man nun A und D unendlich werden, so fällt die Nothwendigkeit, das Gal vanometer zu Anfang auf Null zu bringen, fort, und man erhält Adjustirt man so, dass wird, so ist hiernach (1) Ki : K 2 — C : H Im weiteren betrachtet der Verfasser das GoTT’sche Vergleichs verfahren, wobei ein zweiter Schlüssel in die Galvanometerleitung eingeschaltet wird; er zeigt, dass man, um richtige Ergebnisse zu erhalten, im Falle die Condensatoren nicht vollkommen isoliren, ihren Isolationswiderstand, so wie auch die Zeit, welche zwischen dem Oeffnen des Batterie- und dem Schliessen des Galvanometer schlüssels vergeht, kennen muss. Er zeigt ferner, dass die gün stigsten Bedingungen für die Benutzung der Gleichung (1) gegeben sind, wenn G und C möglichst gross sind. Soll statt des Gal vanometers ein Telephon angewendet werden, so muss nicht nur J y dt, sondern y jederzeit Null sein. Damit das möglich werde, muss ^ == sein. Zum Schlüsse wird noch gezeigt, dass Gleichung (1) auch dann bestehen bleibt, wenn man die Selbstinduction in den Seitendrähten berücksichtigt. Bde. A. B.OITL Misure assolute di alcuni condensatori. Cim. (3) 21, 137-162f; [J. de phys. (2) 7, 586-587, 1888; Mem. di Torino (2) 38, 23 pp. 1886; [Beibl. 11, 103. Der Verfasser hat bei der Ausstellung in Antwerpen 2 Con densatoren (Mikrofarads) von der Societe des cäbles Systeme Ber- thoud, Borei et Co. Cortaillod untersucht, das eine No. 2041 ohne