466 25. Allgemeine Theorie der Elektricität etc. electrica gegeneinander auftreten, bezw. durch diese Ladungen in den Condensatorplatten inducirt werden. Die Abhandlung leitet nun den Ausdruck für die Energie des dielektrisch polarisirten Systems ab als Gesammtbetrag jener mechanischen Arbeit, welche von aussen her gegen die Wirkung sämmtlicher elektrischer Kräfte des Feldes — die ursprünglichen sowohl, wie die durch die Polarisirung geweckten — geleistet werden muss, um das System aus seinem ursprünglich unpolari- sirten Zustande in den schliesslichen Zustand seiner Elektrisirung zu versetzen. Dieser Arbeitsaufwand ergiebt sich auf Grund eines Thomson’sehen Gedankenganges analog wie der entsprechende für magnetische Polarisation (Fortschr. 1886) (i) E = ~fj 4(t + 3 ) dT ’ wo die Integration über alle Volumelemente dz der dielektrisch- polarisirbaren Substanz sich erstreckt, K 1 d <D k = - r und 3 = — ■ ist. 4tc oz Anwendungen. Bei einer von Quincke angegebenen Ver suchsanordnung zur Bestimmung der Dielektricitätsconstante K von Flüssigkeiten wurden die auf eine sehr geringe Distanz d ein ander gegenübergestellten Condensatorplatten in die zu unter suchende Flüssigkeit getaucht; in den Raum zwischen die Conden satorplatten wurde eine flache Luftblase geblasen, welche beide Condensatorplatten in gleichgrossen Kreisen berührte, und durch eine in der oberen Platte angebrachte Oeffnung mit einem Mano meter communicirte; nach erfolgter Ladung des Condensators zeigt die Luftblase am Manometer eine Druckdifferenz p an, die zur Bestimmung der Dielektricitätsconstante der Flüssigkeit verwendet wurde. Macht man die vereinfachende Annahme, dass die Luftblase eine genau cylindrische sei, ihre Begrenzung also zur Genüge durch die vertical verlaufenden Kraftlinien gebildet ist, so ist <l> und damit auch 3 in (1) Null, weil in diesem Fall an der Grenzfläche von Flüssigkeit und Luft die freien elektrischen Massen als