enthält; dabei beziehen sich cp und cpi, f und /i auf zwei Mole- cfile vor einem Stosse, dagegen cp' und cp\, f und f j auf zwei Molecüle nacli demselben. Der willkürlichen Function cp wird nun die Bedeutung log/’ gegeben, alsdann findet sich di <p öi cp -|- & cp — 0 und die gesammte Aenderung von 2’log/' reducirt sich auf ein, von (ffi - r/ 'O log abhängiges Glied. Danach kann - log/" nur ahnehmen, und fin den Ruhezustand muss //i = ffi sein. Dann hat die Function f nothwendiger Weise die Form Fe~wobei h constant, und F nur von x, y, z abhängig sein kann. Wird nun diese Form von / in die bekannte (vom Verf. 1872 angegebene) Differential- Grundgleichung für f eingesetzt, so folgen die bekannten hydro statischen Hauptgleichungen und das Problem hat seine vollständige Lösung gefunden. L. N. L. Boltzmann. On the Assumptions necessary for the theoretical Proof of Avogadro’s Law. Phil. Mag. (5) 23, 305-333f; [Cim. (3) 23, 182-183, 1888; [Beibl. 11, 622f. Uebersetzung der in Wien. Ber. 94 erschienenen Abhandlung. Neu ist hier lediglich ein „zweiter Zusatz“ (p. 331—333), worin kritische Bemerkungen zu dem von Tait vorgeschlagenen Beweise des MAxwELi/schen Gesetzes gemacht werden. L. N. W. Burnside. On the Partition of Energy between the Translatory and Rotational Motions of a Set of Non- Homogeneons Elastic Spheres. Trans. R. S. Edinb. 33, 501-507f; Edinb. Proc. 14, 387; [Beibl. 13, 794f. Eine grosse Anzahl gleichbeschaffener elastischer Kugeln ist gegeben. Der Schwerpunkt jeder Kugel soll mit dem geometrischen Centrum nicht zusammenfallen, doch soll die Entfernung zwischen beiden nur einen kleinen Bruchtheil des Kugelradius ausmachen. Das Gesammtvolumen der Kugeln soll unbedeutend sein gegen den 17*