150 15b. Krystalloptik. solche Dicke, dass sie die Polarisationsebene um +45° drehte. In diesem Falle wird die Intensität des aus dem Analysator austre tenden Lichtes unabhängig von dem im Compensator den beiden Wellen ertlieilten Gangunterschiede, so dass man keine Streifen sieht; man kann dann durch Drehung des Polarisators erreichen, dass die 4 Theile der Quarzplatte gleich hell erscheinen. Ausser diesen Einstellungen des Polarisators wurden diejenigen Gangunter schiede beobachtet, welche nach Entfernung der vierfachen Quarz platte im Compensator hinzugefügt werden mussten, um den schwarzen Streifen in die Mitte des Spaltes zu bringen. Aus diesen beiden Messungen kann man nach ziemlich complicirten Formeln, die vom Yerf. in der citirten früheren Arbeit abgeleitet sind, die eingangs erwähnten Grössen für die untersuchten Quarzplatten be rechnen. — Die zum Vergleich herangezogenen Theorien von Cauchy, v. Lang, Lümmel, Ketteler und Voigt ergeben für das Axen- verhältniss ka der Schwingungsellipsen und die auf die Dicke 1 bezogene relative Verzögerung d der sich in einer um den Winkel 0 gegen die Hauptaxe geneigten Dichtung fortpflanzenden Wellen sämmtlich: k a = Vh* -f 1— h, sin-’0 —j—r, d = v^— -V 1 + dabei hat p in allen Theorien nahe dieselbe Bedeutung, dagegen ist h in verschiedener Weise von 0 abhängig. In Folge der Kleinheit der in Betracht kommenden Winkel 0 zeigen aber die nach den ver schiedenen Formeln berechneten Werthe von d und ka nur geringe Unterschiede und stimmen mit den vom Verf. beobachteten Werthen, die in nachstehender Tabelle enthalten sind, alle gleich gut überein, so dass hiermit keine Entscheidung zwischen den Theorien möglich ist. <■) ij 2.37° 7.18° 14.89° -d 0.1235 0.2565 1.060 hi 0.809 0.230 0.084 Nur der letzte Werth von ka weicht erheblich von den theoretischen Werthen ab, die 0.055 bis 0.059 betragen. F. P.