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Das Problem, welches liier behandelt wird, ist bereits in einer unvollendeten Abhandlung von Poisson (Mem. de l’Av. 18, 3, 1842) bearbeitet, aber nicht allgemein durchgeführt. Verfasser nimmt zwischen den einzelnen Molecülen Kräfte und Drehungsmomente als wirksam an, welche von der gegenseitigen Lage der Molecüle abhängen. Da die Molecüle innerhalb ihrer Wirkungs sphäre auch in einem deformirten Krystall als einander parallel liegend betrachtet werden können, so ist diese gegenseitige Lage durch die relativen Coordinaten, bezogen auf drei mit einem der Molecüle fest verbundene Axen, vollständig bestimmt, und die Kräfte und Momente werden daher als Functionen dieser Argumente betrachtet. An Stelle der allgemeinen Beziehungen der Elasticitätstheorie zwischen den Druckcomponenten X x , X y , X z , Y x> Y y , > ,, Z„ Z y , Z treten hier und lassen sich durch dieselben Methoden ableiten, die zu jenen führen, complicirtere Gleichungen, welche auch die auf die Flächeneinheit bezogenen Momente L x , L y , L z , M x , M y , M , N x , N v , N, enthalten. Es sind die folgenden Systeme, die je durch die erste der bezüglichen Formeln repräsentirt werden mögen: ,= X x cos (n, x) + cos (n , y) -)- X, cos (n, z) l : L x cos (n, x) -|- L,jcos {n . y) 4- L-cos (n, z) 0 = e X - dx, _ 3.V, dx 3.V dz 1 3L X 3 L y dL : Lj dx dy C -z,j-}- U. In ihnen bezeichnen X und L die auf die Masseneinheit bezogenen äusseren Kräfte und Momente, c die Dichtigkeit. Y, und Z ;I ist bei dem vorliegenden Problem im Allgemeinen verschieden. Die Componenten und Momente X x . . . und L z . . . an einer beliebigen Stelle des deformirten Krystalles werden berechnet, und da die Elementarwirkungen nicht nur von den Entfernungen ab hängen, so ergeben sich auch diese resultirenden Wirkungen als nicht nur von den Deformationen x x , y, n z., y z , z x , x y der Um gehung des betrachteten Punktes, sondern auch von den Drehungen l, m, n, der Molecüle um die in ihnen festgelegten Axen abhängig. 1’orUchr. d. Phy«. XLI1I. 1. Abth. 28