nungen des festen und flüssigen Theiles mit dem Drucke in ver schiedener Weise sich ändern, dass andererseits der Schmelz punkt Regnaült’s derjenige ist, bei welchem die Dampfspannun gen gleich sind, so dass bei geändertem Drucke der neue Schmelzpunkt wieder derjenige ist, bei welchem die durch die Druckveränderungen in verschiedener Weise geänderten Dampf spannungen der beiden Zustände wieder gleich geworden sind. Im Speciellen wird zunächst für die von Kirchiioff ange gebene Grösse der Dampfspannungsänderung für Eis und Wasser eine andere Ableitung gegeben, beruhend auf folgendem Kreis- process: Ein Volumen v von Wasser bei der Temperatur —1° werde verdampft in einem von Wasser nicht benetzten Cylinder bei der Maximalspannung w des Dampfes. Von dem neuen Volumen V wird der Dampf weiter ausgedehnt bei constant bleibender Tem peratur bis zu einem Volumen V\ bei welchem der Druck io' der des gesättigten Dampfes des Eises bei der Temperatur — 1° geworden ist. In den Cylinder wird ein Stück Eis eingeführt, wodurch Verdichtung eintritt bis der Dampf verschwunden ist. Das schliessliche Volumen des Eises ist Dann wird der Druck erhöht auf w'-\-p, bei welchem Drucke der Schmelzpunkt des Eises —1° beträgt. Durch Einführung eines Wassertropfens wird das Eis wieder geschmolzen und zum Schlüsse das gebildete Wasser wieder ausgedehnt bis zum ursprünglichen Volumen v. Die bei diesen einzelnen Processen geleistete Gesammtarbeit wird berechnet und nach dem zweiten Hauptsatz gleich Null gesetzt, weil die Temperatur während des ganzen Vorganges —/° ge blieben ist, Daraus ergiebt sich unter Vernachlässigung kleiner Grössen woraus etc. für p etc. der KiEcnnoFF’sche Werth folgt: (2) — 0,44 (mm Quecksilber). Sodann wird ebenfalls mit Hülfe des zweiten Hauptsatzes und eines geeigneten Kreisprocesses eine andere Form für das von