Wiedeburg. 663 Stromdurchgang herrschende gleich Null setzt (wodurch die Inte- grationsconstante = 1 wird), für die gesammte Potentialdiflerenz des Voltameters den Werth: wenn q = P 1 ß t und c 2 = P 2 ß 2 gesetzt wird. Diese Beziehung zwischen p und q wurde von Bartoli (Nuov. Cim. (3) 7, 234, 1880) für H 2 SO<, NIL), HCl, II Br und II.T zwischen unangreifbaren Elektroden aus I’t, Pd, Au und Graphit nachgewiesen. Setzt man ferner Pi = — jt> 2 , was man immer kann, wenn die Elektrodenflächen nicht ganz augenfällige chemische Veränderungen erfahren, so ist p = P\1 — c * ') und die Gleichungen 3) und 6) nehmen die einfachere Form an IV- = A — ct j und edi = (1 — ß f t) J ■ dt ' ' s Um nun aus diesen Gleichungen als Function von / zu dt erhalten, nimmt der Verfasser die Zeit zunächst so klein an, dass keine Nebenwirkungen (Occlusion, Convectionsströme) auftreten. Er findet dq A A — P dt — 1F ' A — Pc“* 4 ’ woraus dann für A < P folgt, dass die Stromstärke vom polari sationsfreien Anfangswerth -^7 bis auf 0 abnimmt, wo dann die ausgebildete Polarisation gleich der Stromstärke ist (der Vorgang wird dann der Ladung eines Condensators vergleichbar), während für A > P ein endlicher Strom bestehen bleibt. Der Fall A — /', in welchem der Werth der elektromotorischen Kraft gerade gleich ist dem Polarisationsmaximum, lag bei den Untersuchungen von le Blanc (ZS. f. phys. Chem. 8, 229, 1891) vor. Es ist aber nach dem Entwickelten nicht nöthig, aus der Existenz eines der artigen Schwellenwerthes zu schliessen, dass zur Zersetzung eines Elektrolyten eine elektromotorische Kraft bestimmter Höhe er forderlich sei. Die Menge der unter bestimmten Umständen neutralisirten Ionen bestimmt sich durch die Gleichung: s | t A — Pe- X> . 1 — e- xt I 8 ’ ~ ßt I (T-P)^ ~ Ä A -i: - - r