42 2 25. Allgemeine Theorie der Elektricität und des Magnetismus. -4» = i«, |(n* - V 4 ) Ql - Qn Q ' n _ g, j. -B» = »«. 3 V'2 6 a 2 C | (n 2 — >/ 4 ) + (» 2 _ i/ 4 ) P „ Q n _ C l+_ 1 P|t & — P'n <2n{; ö = Dichtigkeit im Punkte x, y, z. Hl. Ist c die elektrostatische Capacität des Leiters, bezogen auf die Längeneinheit, und w der Widerstand, so gilt ferner die Gleichung: op f)X corrente in un conduttore aperto moventesi in un campo magnetico uniforme. Cim. (3) 36, 235—248 u. 275—287, 1894. In einem gleichförmigen, magnetischen Felde drehe sich ein geradliniger Leiter mit constanter Geschwindigkeit um eine Axe, welche parallel zu ihm ist, und zugleich senkrecht zur Richtung des Feldes. Der Leiter habe die Länge 1 und den Abstand r von der Axe; H sei die Feldstärke; die constante Geschwindigkeit be trage n Umdrehungen in einer Secunde. Der Winkel ö, den die durch den Leiter und die Axe gelegte Ebene in irgend einem Augenblicke mit der Normale des Feldes bildet, ist gegeben durch d = Die elektromotorische Kraft K ist nur von d, nicht aber von der Abscisse x des Leiters abhängig, und bestimmt durch K — H sin 6 .r = 2 irr nH sin 2 irnt; (I t sie variirt also nach dem Sinusgesetze. Ist p das Potential und i die Intensität des Stromes in einem Querschnitte, dessen Abscisse X ist, so gilt die Gleichung: , x Cp d 2 p 1) cw ~ = —— dt ex 2 als diejenige der Fortpflanzung der Elektricität längs eines linearen Leiters. Diese letztere muss integrirt werden unter Berücksichtigung der Nebenbedingungen : L. Lombabdi. Variazione di potentiale ed intensitä di