Die gesammte, im Volumen U genau gleich der wiedererzeugten dcj, u 9 3) dz Q WO dy aus der Stromquelle von aussen Die Grösse des Energieflusses zu <la> o dx d Y' 462 25. Allgemeine Theorie der Eiektricität und des Magnetismus. —— = 4ir t. dz Vaschy. Sur la loi de transmission de l’energie entre la source et le conducteur, dans le cas d’un courant permanent. C. E. 120, 80 —82, 1895 f. Ein stationärer Strom entwickelt nach dem JoüLn’schen Gesetze r in jedem Volumenelement da die Wärmemenge da in der Zeit- 0 einheit, wenn h die Intensität des Feldes in diesem Volumenelement, p der specifische Widerstand ist. w ist dx dy Ferner, da w I 7t der Gleichungen: dY 1 dZ 1 J J- Zj Zj _L , Tt JL IVy Zj A A Zj^ x Jl IV 2 _Z\. J. - *■ Lösungen von 2); folglich ist w senkrecht zu h und 71', und ausser dem ist tv = . Dies ist in Uebereinstimmung mit der Poyn- 4 jt erzeugte Wärmemenge / u Energie Wj, die in derselben Zeit her in das Volumen U fliesst. bestimmen, der in das Volumen U durch jedes Oberflächenelement dS seiner Oberfläche S eintritt, stellt sich der Verf. zur Aufgabe. Seien to x , w y , w z die Componenten des gesuchten Energieflusses bezw. Vectors w im Punkte x, y, X, 1’ Z die Componenten von 7i, so bestehen die Gleichungen: llq = V dz dy oder: n CWx _i_ dx' , y dX' oY 4n -5 3. - p dy dx dw z 7i 2 X 2 dz ~ 9 ~~ Richtung nach ist: 4- Ywy + Zw z = 0. Nun kann aber der Energiefluss nicht bloss von dem elektrostatisch detinirten Vector 71 abhängen, der den Spannungszustand im Felde angiebt, sondern er muss noch von einem anderen abhängig sein, der das fortwährende Abfliessen und Zufliessen von Energie im Felde charakterisirt. Sei die ci/ p dX! dx