ruht: t = —36 -f- (t 0 -f- 36) —; hierin bedeutet t die Tempe- Po ratur, » den Luftdruck. Diese Formel giebt für die Abnahme der / dt \ 1°C. Temperatur mit der Höhe bei t 0 = 0°: ( ,, ) = — ; bei 1 \ dh / 0 222m / dt \ 1° C. t 0 = 20°: ( ) = ——■ . Führt man diese ein, so findet \dn /o 150m man für die Refraction bei sehr grossen Zenitdistanzen Werthe, die mit den Beobachtungen von Bradley, deren sich Bessel bei seinen Rechnungen bediente, etwas besser übereinstimmen, als die BsssEL’schen, aber das entgegengesetzte Vorzeichen besitzen, wäh rend sie bei kleineren Zenitdistanzen sowohl dem Vorzeichen, als der Grösse nach fast vollständig mit den BESSEi’schen zusammen fallen. G-lch. J. Wilsing. Bestimmung der atmosphärischen Refraction für die photographisch wirksamen Strahlen. Astr. Nachr. 145, 273—280, 1898 f. Da der Unterschied der Refraction der optisch und photo graphisch wirksamen Strahlen in der Atmosphäre so beträchtlich ist, dass schon bei geringen Zenitdistanzen eine merkliche spectrale Ausbreitung in verticalem Sinne eintritt, so bedürfen die Refractions- tafeln, welche zur Berechnung der directen Fernrohrbeobachtungen dienen, einer Verbesserung, wenn sie zur Reduction photographischer Messungen benutzt werden sollen. Scheiner, der als Intensitäts maximum der sichtbaren, bezw. der photographisch wirksamen Strahlen die Wellenlängen Z = 571 ftp bezw. 420 au annahm, be rechnete den Unterschied beider Refractionen zu 1 / 65 des Gesammt- betrages der optischen Refraction, die Gebr. Henry bestimmten diesen Bruchtheil zu 1 / 64 unter der Voraussetzung, dass die Intensitätsmaxima mit den Wellenlängen 575 «u bezw. 430 p« zu sammenfallen. Der Verf. sucht nun diesen Werth nach einer ebenfalls von den Gebr. Henry angegebenen, rein empirischen, von Hypothesen freien Methode zu bestimmen. Stellt man in der einen Lage des photographischen Refractors, etwa bei Fernrohr Ost, einen im Meridian befindlichen Stern im Leitrohre auf den Schnittpunkt der Fäden ein, so liegt das Bild der vom photographischen Objectiv vereinigten brechbareren Strahlen auf der Platte vertical unter dem Durchschnitt einer durch den optischen Mittelpunkt des Objectives mit der Absehenslinie des Leitrohres parallel gezogenen Geraden.