Ambkonn. Turin. 441 und nach dem LiPPMANN’schen Principe • dA dB cp dü' d IV — — pdV + UdM. Und für einen isotherniischen, umkehrbaren Process LT) = —)■ .8 U/p \ cp /u Wird nun p bei constantem U geändert, so ändert sich V, es findet Diffusion statt, also wird auch J7 geändert, da die Dielektri- citätsconstante der Lösung B im Raume ab eine andere wird; es ist daher von Null verschieden, d. h. auch f—-1 , oder \dp/u \clVp V = a> (p, U). Betrachtet man das Feld zwischen den Belegungen als gleichförmig, so ist die Concentration der Lösung in diesem Raume überall dieselbe; wird nun Z7 um dU geändert, so geht die Menge 677 des gelösten Stoffes im Volumen ab über in 6 77 — öjdT, wenn 6, 6, die Masse des gelösten Stoffes pro Volumeneinheit im Raume ab resp. bc bedeuten. Dann folgt _ ö i /8M\ /c6\ 6 l /cM\ /cß\ l/cffl H\dp) u < ' 1 \dU/ p n\cp)c \cu\, 1 \dz) p worin ? die gegenseitige Entfernung der Belegungen ab und z die elektrische Kraft bedeuten. Daraus ist leicht abzuleiten, dass ) von Null verschieden ist, also auch (—, wenn m \dmj p \dzj p die Masse des gelösten Stoffes pro Masseneinheit der Lösung bedeutet. Es hängt daher die Concentration von der Intensität des elek trischen Feldes ab. Ist die Lösungsdichte p eine Function von »n, so leitet der Verf. ab: /8wi\ z föß\ /dm'A cB \dzj p *4» \cp/z\cß / 8jm’ /cm\ . dB „ also I ) «C U je nach -— 0. Dann folgt die Verallgemeine- \dz/p J dm ° ° rung des van’t Hopr’schen Gesetzes p — Cß = 0, „ . p z 2 dB - C6 + = 0.