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Maxima, welche nicht dem Verhältnisse l Mol. Säure aut 1 Mol. Atinin entsprechen, sondern nach der Seite der Lösungen mit grösserem Säuregehalte verschoben sind. Die hervorragenden Punkte der Curven entsprechen in den meisten Fällen einfachen Molecular- formeln. Die nähere Discussion der Lage dieser Maxima ist im Origi nale nachzulesen, ebenso die bezüglich der specifischen Wärmen gefundenen Resultate. Die Untersuchung der Verdünnungswärmen ergab, dass die Verdünnungswärme durch Säure stets positiv ist, wäh rend bei der Verdünnung durch Amine nur bis zu einer bestimmten Grenze Wärmeabgabe stattfindet und jenseits derselben Wärme absorption eintritt. Die Discussion des Gesammtresultates, mit welcher die Arbeit schliesst, lässt sieh im Auszuge nicht wieder geben. C. Br. C. Cattaneo. Sulla conducibilita elettriea dei sali disciolti in glicerina. Rend. Line. (5) 2 [2], 112—119, 1893. Nach der in Atti K.Accad. Torino 28, 329—3-13 beschriebenen Methode untersuchte <ler\ erfasset- das elektrische Leitungsvermögen zwischen den Temperaturen 0 und 24° der vorsichtig in Glycerin hergestellten Lösungen von NH 4 C1, NaCl, FeCl s , ZnCl 2 , BaCl 2 , KJ, KBr. Das Glycerin enthielt circa 2,5 l’roc. Wasser und wurde mehrfach auf seine Leitungsfähigkeit, auch in Abhängigkeit von der Temperatur, untersucht. Die spccifische Leitungsfähigkeit bei kann man aus der bei der Temperatur von 0° berechnen nach der Formel c = c 0 (1 at 4- ßt 2 ). Der mittlere Tempe- raturcoefficient der Glycerinlösungen schwankte zwischen 0,28 bis 0,21, ist also circa zehnmal so gross, als der für wässerige und alkoholische Lösungen. Für das am genauesten untersuchte Chlor- aminonium ergiebt sich, wenn Ä' ls bei der Temperatur 18° und dem die moleculare Leitungsfähigkeit Moleculargehalte tn der Lösung bedeutet: Lösungsmittel: Wasser Lösungsmittel : Glycerin m A'i 8 . IO» in A 18 . IO« 0,00093 1120 0,00088 5,284 0,00149 1240 0,00396 5,202 0,0344 977 0,01044 4,98 Lösungsmittel : Alkohol 0,0182 5,39 m A’18 • IO 8 0,0909 4,87 0,00072 289 0,1473 4,82 0,0013 307 0,2169 4,83 0,0077 214 0,3248 4,86 0,0253 1117
