Mathias. Zambiasi. van Laak. 225 2 [1 -|- a (1 — m)] ’ d' ist hier wieder die Flüssigkeitsdichte beim Schmelzpunkte oder wenigstens bei einer Temperatur weit von der kritischen entfernt. Nn. E. Mathias. Sur le diametre des densites relatif aux pressions correspondantes. Journ. d. phys. (3) 2, 274—275, 1893 f. Ebenso wie auf entsprechende Drucke, kann man eine der in der vorigen Arbeit Durchmesser genannten, entsprechenden Grösse, Durchmesser zweiter Art, auf entsprechende Temperaturen beziehen. Diese beiden Grössen fallen zusammen. Nn. Giulio Zambiasi. II punto critico e il fenomeno di sparizione del menisco, nel riscaldamento d’un liquido a volume costante. Bend. Line. (5) 2 [1], 21—27, 1893 f. Die Temperatur, bei welcher die Trennungsfläche zwischen Dampf und Flüssigkeit verschwindet, kann verschieden sein, je nach dem Gesammtvolumen F, welches der betreffenden Flüssigkeits- und Dampfmasse gegeben wird. Sei die ganze Masse »«, die Dichtigkeit des flüssigen Theiles d, des gasförmigen d', das Volumen dieser beiden Theile v bezw. so ist v m — d' V v' d V — m Mit wachsender Temperatur wird von einem Zustande, wo d' V < m < d V ist, d' immer mehr wachsen, d abnehmen, so dass •r 0 schliesslich — = — unbestimmt wird, also die Trennungsfläche ver- v 0 ° schwindet. Ist V zugleich das kritische Volumen der betreffenden Substanz, so muss die betreffende Temperatur die kritische sein, und zwar hat in diesem Falle die Temperatur, bei welcher die Trennungsfläche verschwindet, einen Maximalwerth. Nn. .1. J. van Laar. Das Verhalten der thermischen und calorischen Grössen bei der kritischen Temperatur. Ostw. ZS. 11, 722—735, 1893 f. Unter der Annahme der Zustandsgleichung P = 11 T v' — b' af(t) v' 2 und / (f) = e ' 1 v + ß = i’’ b + ß = b' Fortschr. d. Phys. XLIX. 2. Abth. 15
