188 19 b. Zweiter Hauptsatz. Anwendung beider Hauptsätze. Der Verfasser untersucht nun, in welcher Weise die aus den Formeln (1) und (2) sich ergebenden kritischen Isothermen mit den AMAGAi’schen Versuchen über CO 2 übereinstimmen; er zeigt, dass die Formel (1) nur für Drucke oberhalb, (2) nur für Drucke unterhalb des kritischen Druckes mit den experimentellen Daten sich deckt. Danach construirt er eine Gleichung von der Form: (3) (ä + -—4 i (v -b) = RH, v ’ \ 1 au 2 + ßv 4- y/ wo für das betrachtete Gas: 133 1 32 a = ij-, a = 108, ß = 96, y = -35, b = —, _R = -g- ist, eine Formel, welche sich eng an die gefundenen Thatsachen anschliesst. Daniel Bebthelot. Sur le covolume dans l’equation caracteri- stique des fluides. C. B. 130, 115.—118, 1900. Der Verf. legt die Zustandsgleichung in der Form (p + P)(t> —b) = l?T zu Grunde, wo p den äusseren, P den inneren Druck, v das schein bare Volumen, b das Covolumen bezeichnet Die kinetischen Theorien führen im Allgemeinen zu Gleichungen von der Form: ist - hinreichend klein, so dass höhere Potenzen dieser Grösse ohne v Einfluss sind, so wird: ( 2 ) = S die van deb WAALs’sche Gleichung, deren Resultate demnach unter der angegebenen Bedingung mit denen der allgemeineren Gleichung (1) übereinstimmen müssten. Der Verf. zeigt, dass dies nicht zutrifft, mögen die Coefficienten der Gleichung (1) die Boltz- MANN-JiGER’schen oder die van der WAAns’schen Werthe besitzen, und dass die Curve (2) den AMAGAi’schen Versuchsergebnissen besser folgt als die scheinbar allgemeinere (1).