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Boni. Rood. Walter. Püpin. Gouy. Fomm. 641 System. Die Reflexion nimmt zu von der zweiten bis zur fünften Gruppe; in der sechsten ist sie kleiner als in der vierten. Kfm. M. J. Püpin. Diffusive reflection of Röntgen rays. Science (N. S.) 3, 538—544, 1896. Die Versuche wurden mit einem sehr kräftigen Inductor mit rotirendem Unterbrecher angestellt. Mittels eines fluorescirenden Schirmes konnte für eine grosse Anzahl von Substanzen eine diffuse Reflexion nachgewiesen werden. Auch für Gase glaubt Verf. eine Diffusion bemerkt zu haben. Aus einigen Beobachtungen zieht Verf. den Schluss, dass die von X-Strahlen getroffenen Körper ihrerseits solche emittirten, dass es sich also bei den beobachteten Erscheinungen nicht sowohl um eine eigentliche Reflexion, als vielmehr um einen der Fluorescenz analogen Vorgang handle. Kfm. Gouy. Sur la refraction et la diffraction des rayons de Röntgen. Journ. de phys. (3) 5, 345—350 f. C. R. 122, 1197—1198; 123, 43—44 1896. Ein kleines Platinblech als Ausgangspunkt der Strahlen wirkt in seiner eigenen Ebene als lineare Strahlenquelle und ist deshalb ohne weitere Abblendung zu Brechungs- und Beugungsversuchen geeignet. Bezüglich weiterer Einzelheiten muss auf das Original verwiesen werden. Für den Brechungsexponenten (n — 1) erhält der Verf. Werthe von der Ordnung 10 —7 bis 10 —8 , und zwar sind die Werthe theils positiv, theils negativ. Die stärkste Brechung (n — 1 = — 1,75.10 _B ) giebt Eisen. Aus Diffractionsversuchen wird auf eine obere Grenze der Wellenlänge von 0,005.ft ge schlossen. Kfm. B. Walter. Ueber die Brechbarkeit und die Wellenlänge der X-Strahlen. Naturw. Rundsch. 11, 322—323, 1896. Aus Versuchen mit einem Diamantprisma leitet der Verf. einen Brechungsexponenten < 0,0002 ab; hieraus folgt nach der HELMHOLTz’schen Theorie bei Benutzung der von Wüllner für schwach absorbirende Medien abgeleiteten Formel eine Wellen länge < 0,0,1 mm. Kfm, L. Fomm. Die Wellenlänge der Röntgenstrahlen. Wied. Ann. 59, 350—353, 1896. Naturw. Rundsch. 11, 304, 1896 f. Münch. Sitzher. 26, 283—286, 1896. Fortschr. d. Phys. LH. 2. Abth. 41