(»34 32. Elektrochemie. ...... 2 8 ? weiter hat man —— = a* =—-» ct o x 2 und p = 6 = 0 überall für t = 0; p = 0 für X = t immer und — P 9 — p' 6 = ir für x = 0. Dann folgen dem Früheren analog sehr complicirte Ausdrücke für p, 6, i, die sich sehr vereinfachen lassen, wenn a unendlich klein, l unendlich gross ist. Dann ist: A 2 u*t (I U <1 a noch viel 1 rs a k cos uz — a sin u z , d a e~“' ( i; später t = , H II / , Z = u u 2 -f- a 2 a 2 s'py Ea s Für sehr grosse, aber endliche t wird i = — cos a z da, (i 2 + a 2 a 2 o = - 7t p E 6 = - P Im Falle nur einer polarisirten Elektrode und für sehr kleine f ist die sogenannte Polarisationscapacität c=‘ /■.»< = “y,; coj py Y ' 0 also wird C=0 für sehr kleine Ladungszeiten, was der Verf. schon im Jahre 1887 vermuthet hatte. Im Falle eines festen Polarisationsproductes für endliche oder kleine t folgt unbe- D. Gltr. 0 = -^-^ also ist C von den Versuchsbedingungen abhängig, d. h. stimmt; wird aber t sehr gross, so beträgt der Grenzwerth von C — -r-, P 7 L. PoiNCARk. Sur la polarisation des electrodes. C. K. 110, 950—951 f. [Lum. electr. 36, 342—343. [J. ehern. Soc. 58, 933. [ZS. f. phys. Chem. 6, 373—374. [Cim. (3) 28, 259. [Elektrot. ZS. 11, 381.