9 v = v Werthet man diesen unbestimmten Ausdruck aus, es folgt also, dass für die kritische Temperatur Trennungsfläche zwischen Flüssigkeit und Dampf Röhre gelegen ist. so wird —r = 1, v die theoretische in der Mitte der Scheel. L. Cailletet et Colakdeau. Nouvelle methode du point critique. culier de l’eau et vapeur d’eau saturee. Stellen wir uns eine Röhre von bekannter Capacität vor, theil- weise mit der zu untersuchenden Flüssigkeit gefüllt und mit einem Manometer verbunden. Wir setzen dieselbe verschiedenen Tem peraturen t 2 , ... aus, bestimmen am Manometer die zugehörigen Drucke p n p 2 , p 3 ... und stellen die Resultate durch eine Curve dar. Dabei soll vorausgesetzt sein, dass die Röhre genügend Flüssig keit enthalte, so dass dieselbe sich nicht vollständig in Dampf ver wandeln kann. Die erhaltene Curve ist dann die Curve der Span nungen des gesättigten Dampfes bis zur kritischen Temperatur. Jenseits derselben ist sie die Curve der Materie, welche vom kriti schen Punkte ab an die Stelle der Mischung von Flüssigkeit und Dampf getreten ist. de determination Application de cette methode au eas parti- ä la recherche de la loi des tensions de la Ann. chim. phys. (6) 25, 519—534, 1892f. p — d ’ zZ — Ö 0 F Da t c < T c , so kann man durch Aenderung der Anfangsmenge das Verschwinden des Meniscus an jeder Stelle der Röhre erhalten; man kann sich aber fragen, in welcher Höhe der Röhre wird die wahre Trennungsfläche bei der kritischen Temperatur verschwinden'? Ist z/ grösser als die wahre kritische Dichte z/ fc , so wird sich die Röhre vollständig mit Flüssigkeit füllen, bevor die kritische Temperatur erreicht ist; die verschwindende Trennungsfläche wird also zu hoch liegen; umgekehrt, ist z/ < z7 k , so liegt dieselbe zu v" 0 tief. — Für z7 = z7 /; wird dagegen der obige Ausdruck = • 198 19 b. Zweiter Hauptsatz. Anwendung beider Hauptsätze. p — Ö ’ wo p und p' die resp. Dichten und z/ die mittlere Dichte des Röhreninhaltes bedeutet. Hieraus folgt ö