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2^ §• 26. Erster Theil. Sechstes Capitel. als einer der i m Bereiche deutscher Zunge, zu nennen, dem man ein selbständiges, erfolgreiches Auftreten im Anwen dungsgebiete der allgemeinen Mechanik auf technische (gewerb lich-industrielle) Gegenstände verdankt. Sein betreffendes drei bändiges Hauptwerk erschien zuerst 1831 unter dem beschei denen Titel .Handbuch der Mechanik 1 und zwar von seinem Sohne, dem Ingenieur Anton von Gerstner redigiit. Der erste Band ist der Mechanik fester Körper ge widmet, behandelt jedoch auch, in eigentümlicher Weise, die menschlichen und tierischen Kräfte und damit im Zusammen hänge die Statik der (sogenannten) einfachen Maschinen im Zustande gleichförmiger Bewegung, unter stillschweigender Vor aussetzung der Anwendbarkeit des Cartesianischen Grundsatzes (siehe S. 66 gegenwärtigen Buches) *). Während diese Gegenstände zwei Capitel einnehmen, wird in folgenden Capiteln, nach einander, behandelt: Die Festigkeit der Körper, die statische Baukunst, die Widerstände der Reibung und die Unbiegsamkeit der Seile, die ungleichförmige Bewegung und schließlich die Räderfuhrwerke für Straßen und Eisenbahnen, nebst verwandten Gegenständen. Der Stoff, welcher vorzugsweise in dem zweiten und dritten Bande dieses G erstner’schen Werkes behandelt wird gehört „ach der Eintheilung (S. 3) in den zweiten Theil unseres Buches. in den erblichen Adelstand erhoben und 1811 »um Director des Wasserbaues ernannt, welcher für Böhmen organisirt werden sollte. Im Jahre 1823 erhielt: e. den Titel eines kaiserlichen Gubernialratlis, worauf ihn Ivraukheit und Altei veranlagte 1831 das Lehramt der Mechanik am technischen Institute abzugeben, während « die Oberleitung desselben behielt. Im April 1832 erfolgte seine ehrenvolle Entlassung aus dem Staatsdienste und schon bald darauf, am 2o. Juni 1832 ’Ehie ausführlichere Biographie Gerstner’s lieferte Karmarsch, .Allge meine deutsche Biographie 1 , Bd. IX. Leipzig 1879. 0 Es ist hierbei erforderlich, eine Bemerkung zu machen, aut die zweiten Theile unseres Buches ausführlich zurückkommen müssen, llifferencirt man nämlich die Gleichung IX, S. 20b, so folgt. -vivdv = ~viRds.cos.t' Kür den Fall einer gleichförmigen Bewegung kann offenbar von keinem dv die Rede sein, vielmehr erhält man dann: 0 = ZmRds .cos.t, nichts anderes als die allgemeine Lagrange’sche Formel Statik jür das Gleichgewicht eines beliebigen Systemes von Kräften, weci Zeichnungen) ausfiirlich in §. 21 erörtert wurde.