256 4. Mechanik. Hieraus wird die ebenso einfache Gleichung der drehenden Be. wegung abgeleitet und nachher in die gewöhnliche Form dreier Gleichungen umgesetzt. Dabei treten auch verschiedene andere Begriffe der Mechanik in einfachster Formulirung auf. Selig. C. H. C. Grinwis. De kinetische Energie der centrale beweging. (Die kinetische Energie der Centralbewegung.) Yersl. K. Ak. van \Vet. (Afd. Nat.) (3) 9, 211—225, Amsterdam 1892. Es wird die Geschwindigkeit in die zwei Componenten längs des Radius vector und senkrecht dazu zerlegt. Die damit cor- respondirenden kinetischen Energien, sowie die Action (Hamilton) werden für die parabolischen und elliptischen Bewegungen aus führlich discutirt. Zeeman. F. Lucas. Note relative aux poinls centraux. Bull. Soc. Math. 20, 10—12, 1892 f. Bezeichnet die Gleichung /0) = (* — *i)0 — et) ... (z — z P ) = 0 ein ebenes System von p Punkten mit der Masse 1, so bestimmt die Gleichung d k f(z) _ » dz k den fc tcn Centralpunkt des Systems, für k = p — 1 den Schwer punkt. Ein ebenes System von Punkten und die Systeme seiner Centralpunkte haben dieselben Trägheitsaxen. Damit die Trägheits ellipse ein Kreis sei, ist es notlnvendig und hinreichend, dass die Summe der Coordinaten bezüglich auf zwei rechtwinklige Axen, die durch den Schwerpunkt gehen, identisch = 0 sei. In diesem Falle sind die Trägheitsellipsen aller Systeme von Centralpunkten Kreise. B. E. Padova. Dimostrazione di un teorema di Jacobi. Atti B. Ist. Yen. (7) 3, 847—855, 1892 f. Es handelt sich um den Satz von der Aequivalenz der Bewe gung eines schweren und homogenen Umdrehungskörpers, der sich um einen festen Punkt seiner Symmetrieaxe dreht, mit der Relativ bewegung zweier Körper, auf welche keine Kraft einwirkt. In Betreff dieses Satzes vergleiche man die Referate über Padova in diesen Ber. 40 [1], 262—263, 1884, Ralphen und Darboux in